Физика удар это – Физика. Какой удар называется центральный? И какой удар называется упругим?

Взаимодействие многих тел — Википедия

Комплекс задач о взаимодействии многих тел достаточно обширный и является одним из базовых, далеко не полностью разрешённых, разделов механики. В рамках ньютоновской концепции проблема ветвится на:

  1. комплекс задач столкновения двух и более материальных тел, когда влияние тел друг на друга ограничено временем их непосредственного соприкосновения;
  2. связные колебания материальных тел при ограниченном влиянии тел друг на друга соседними телами;
  3. комплекс задач о взаимном движении тел под влиянием гравитационных, электрических полей всех тел друг на друга.

Иными словами, комплекс задач разделяется по условию взаимодействия тел между собой, когда теми или иными нюансами взаимодействий можно пренебречь. В первом случае пренебрегают взаимодействием вне прямого контакта между телами. Во втором случае пренебрегают взаимодействиями с несоседними элементами системы. В третьем случае, как правило, не рассматривают задачи непосредственного контакта между телами. Указанные ограничения обусловлены сложностью общего решения задачи, которое по идее должно в себя включать все три комплекса задач.

Рассеяние двух и более материальных тел[править | править код]

Данный комплекс задач, решаемый в рамках теории удара в свою очередь подразделяется на

Также этот комплекс задач подразделяется на задачи центрального и нецентрального столкновения.

Для двух тел прямым или центральным называется соударение, при котором общая нормаль к поверхности тел в точке касания проходит через их центры масс и когда скорости центров масс в начале удара направлены по общей нормали. Для многих тел центральным можно считать соударение, при котором для каждого из двух тел системы нормаль к поверхности тел в точке касания проходит через их центры масс и когда геометрическими размерами самих масс можно пренебречь.

Абсолютно упругие столкновения[править | править код]

Для центрального соударения двух тел решение задачи имеет вид[1],[2]

u1=v1(m1−m2)+2m2v2m1+m2;{\displaystyle u_{1}={\frac {v_{1}\left({m_{1}-m_{2}}\right)+2m_{2}v_{2}}{m_{1}+m_{2}}}\,\,;} u2=v2(m2−m1)+2m1v1m1+m2.{\displaystyle u_{2}={\frac {v_{2}\left({m_{2}-m_{1}}\right)+2m_{1}v_{1}}{m_{1}+m_{2}}}\,\,\,.}

где v1,v2{\displaystyle v_{1},\,v_{2}} — скорости тел до соударения; m1,m2{\displaystyle m_{1},\,m_{2}} — массы двух тел, u1,u2{\displaystyle u_{1},\,u_{2}} — скорости тел после соударения.

Для ‘n’ тел решение имеет вид[3]

u→i=(mi−Mi)v→i+2v→miMi∑jmj{\displaystyle {\vec {u}}_{i}={\frac {\left({m_{i}-M_{i}}\right){\vec {v}}_{i}+2{\vec {v}}_{mi}M_{i}}{\sum \limits _{j}{m_{j}}}}}

где i{\displaystyle i} — номер исследуемого тела системы;

v→mi=1Mi∑j≠inmjv→j=1Mi(m1v1+m2v2+…+mi−1vi−1+mi+1vi+1+…+mn−1vn−1+mnvn){\displaystyle {\vec {v}}_{mi}={\frac {1}{M_{i}}}\sum \limits _{j\neq i}^{n}{m_{j}{\vec {v}}_{j}=}{\frac {1}{M_{i}}}\left({m_{1}v_{1}+m_{2}v_{2}+…+m_{i-1}v_{i-1}+m_{i+1}v_{i+1}+…+m_{n-1}v_{n-1}+m_{n}v_{n}}\right)};

Mi=∑j≠inmj=m1+m2+…+mi−1+mi+1+…+mn−1+mn{\displaystyle M_{i}=\sum \limits _{j\neq i}^{n}{m_{j}=}\,\,m_{1}+m_{2}+…+m_{i-1}+m_{i+1}+…+m_{n-1}+m_{n}}.

http://selftrans.narod.ru/v5_1/many_body/many_body65/agfig9.gif

При нецентральном ударе следует учитывать вращающий момент, возникающий за счёт нецентральности удара, на который распределяется часть энергии и количества движения соударяющихся тел.

Абсолютно неупругие столкновения[править | править код]

Для центрального абсолютно неупругого удара двух тел решение имеет вид[4],[5]

u=m1v1+m2v2m1+m2{\displaystyle u={\frac {m_{1}v_{1}+m_{2}v_{2}}{m_{1}+m_{2}}}}

Потеря энергии при ударе определяется теоремой Карно: Кинетическая энергия, потерянная системой тел при абсолютно неупругом ударе, равна той кинетической энергии, которую имела бы система, если бы двигалась с потерянными скоростями[6].

Энергия, которая переходит в нагревание соударяющихся тел вследствие абсолютно неупругого удара, определяется выражением[4]

ΔW=−m1m22(m1+m2)(v1−v2)2<0{\displaystyle \Delta W=-{\frac {m_{1}m_{2}}{2\left({m_{1}+m_{2}}\right)}}\left({v_{1}-v_{2}}\right)^{2}<0}

При нецентральном ударе, как и в случае абсолютно упругого удара, необходимо учитывать вращающий момент, образующийся вследствие нецентральности удара. Он приводит к совместному вращению слипшихся тел после удара.

Неабсолютно упругий удар[править | править код]

При неабсолютно упругом (или просто неупругом) ударе для нахождения решения используют понятие коэффициента восстановления при ударе.

Коэффициент восстановления в теории удара — величина, зависящая от упругих свойств соударяющихся тел и определяющая, какая доля начальной относительной скорости этих тел восстанавливается к концу удара. Коэффициент восстановления. характеризует потери механической энергии соударяющихся тел вследствие появления в них остаточных деформаций и их нагревания[7]. Обычно коэффициент восстановления определяется по отскоку тела от массивной плиты. При этом коэффициент, в частности, равен[8]

  • дерево о дерево 1/2;
  • сталь о сталь 5/9;
  • слоновая кость о слоновую кость 8/9;
  • стекло о стекло 15/16.

При неупругом центральном ударе двух тел, учитывая, что удар зависит от разности скоростей, коэффициент восстановления определяется соотношением[5]

k=−u1−u2v1−v2{\displaystyle k=-{\frac {u_{1}-u_{2}}{v_{1}-v_{2}}}}

Потеря энергии при неупругом ударе определяется выражением[9]:

ΔW=1−k2(1+k)[M1(v1−u1)2+M2(v2−u2)2]{\displaystyle \Delta W={\frac {1-k}{2\left({1+k}\right)}}\left[{M_{1}\left({v_{1}-u_{1}}\right)^{2}+M_{2}\left({v_{2}-u_{2}}\right)^{2}}\right]}

При нецентральном ударе в пренебрежении трением коэффициент восстановления определяется только для проекций скоростей, перпендикулярных поверхности касания тел[10].

Связные колебания материальных тел[править | править код]

Связные колебания материальных тел описываются системой уравнений второго порядка. Например, для конечной, однородной упругой линии, на средний элемент которой воздействует внешняя гармоническая сила F(t){\displaystyle F(t)}, данная система уравнений имеет вид

md2Δ1dt2=s(Δ2−Δ1);{\displaystyle m{\frac {d^{2}\Delta _{1}}{dt^{2}}}=s(\Delta _{2}-\Delta _{1})\,\,;}

md2Δ2dt2=s(Δ3+Δ1−2Δ2);{\displaystyle m{\frac {d^{2}\Delta _{2}}{dt^{2}}}=s(\Delta _{3}+\Delta _{1}-2\Delta _{2})\,\,;}

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ;

md2Δkdt2=F(t)+s(Δk+1+Δk−1−2Δk);{\displaystyle m{\frac {d^{2}\Delta _{k}}{dt^{2}}}=F(t)+s(\Delta _{k+1}+\Delta _{k-1}-2\Delta _{k})\,\,;}

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . ;

md2Δndt2=s(Δn−1−Δn){\displaystyle {m{\frac {d^{2}\Delta _{n}}{dt^{2}}}=s(\Delta _{n-1}-\Delta _{n})\,}}.

В данной системе уравнений первое, последнее и k{\displaystyle k}-е уравнение отличается от остальных, определяя соответственно граничные и начальные условия колебаний, возникающих в данной динамической системе. Таким образом, для динамической системы с сосредоточенными параметрами дополнительные условия кроме самой системы дифференциальных уравнений не нужны. При нахождении точных аналитических решений указанные особенности в моделирующей системе уравнений приводят к различию решений задачи. В частности, они описывают условия возникновения колебаний в одной из ветвей, как и одновременное существование прогрессивной и стоячей волны в динамической системе:

http://selftrans.narod.ru/v2_1/middle/middle82/fig4a.gif

http://selftrans.narod.ru/v2_1/middle/middle82/fig4b.gif

Системы уравнений, описывающих дискретные динамические системы, имеют, как правило, три решения: периодическое, критическое и апериодическое[11]. Исключением являются динамические системы с резонансными подсистемами. В данных системах возникает режим «отрицательной меры инерции»[12].

Важно отметить, что при предельном переходе к динамическим системам с распределёнными параметрами на уровне моделирующих дифференциальных уравнений, начальные и граничные условия исчезают и система сводится к волновому уравнению. При этом введение дополнительных начальных и граничных условий становится насущной необходимостью. Одновременно с этим возникает проблема записи данных условий, особенно в нетривиальных случаях переходов между отрезками линий с различными параметрами, при нестационарных границах и т. д. С другой стороны, если использовать предельный переход не для моделирующих уравнений, а для их решений, то особенности, заложенные в моделирующей системе уравнений, сохраняются в решениях и при предельном переходе отображаются в решениях для распределённой динамической системы. Это снимает проблему границ при нахождении решений для динамических систем со сложными границами и начальными условиями.

Многомерные динамические системы рассматривают в основном численными методами и методами дискретной математики. В частности, разрабатываются направления расширения метода Крылова-Боголюбова на n{\displaystyle n}-мерные системы[13]; численное моделирование методами дискретной математики[14]; методы на основе качественной теории дифференциальных уравнений и графоаналитические методы абстрактной алгебры[15] и т. д.

Ряд исследователей занимается проблемами состыковки задач удара с задачами для гладких систем[16].

Отсутствие точных решений для базовых многомерных моделей принуждает искать некоторые частные приближения, а зачастую ограничиваться только отдалёнными внешними оценками поведения динамических дискретных систем. На сегодняшний день «в более широком плане проблема состоит в том, чтобы найти такой набор условий, который выполнялся бы для типичной динамической системы и в то же время в значительной степени определял бы её возможные свойства, делая ситуацию более или менее обозримой. Такая общая постановка не является столь четкой. Однако несомненно, что эта проблема решена в случае малой размерности фазового пространства и не решена в общем случае»[17].

Проблема N{\displaystyle N} тел подразделяется на:

  • проблему рассеяния тел (нестационарного движения) вследствие взаимодействия во взаимных полях друг друга;
  • проблему взаимного стационарного движения тел в полях друг друга.

В свою очередь, проблема стационарного движения традиционно подразделяется на задачу двух тел, задачу трёх тел и задачу N{\displaystyle N}тел. Кроме того, также традиционно, задачи о нестационарном движении тел используются для исследования движения в физике элементарных частиц, то есть в электрических полях, а задачи о стационарном движении — в астрофизике, то есть в гравитационных полях.

Задача двух тел[править | править код]

В настоящее время считается, что задача двух тел решена точно, «потому что она может быть сведена к задаче Кеплера, то есть к системе частных дифференциальных уравнений, описывающих движение частицы, движущейся под действием гравитационного притяжения второй частицы, зафиксированной в начале координат. Решением задачи Кеплера являются конические сечения — окружности, эллипсы, параболы и гиперболы»[18]. Если точнее, то «задача двух тел сводится к эквивалентной задаче о движении μ{\displaystyle \mu } точки — воображаемой точки с массой μ{\displaystyle \mu } и радиус-вектором

r — в центрально симметричном поле с неподвижным центром»[19]. Моделирующее построение имеет вид, представленный на рисунке [1]

Уравнение сводится к виду:

μr¨=F12(|r|){\displaystyle \mu {\mathbf {\ddot {r}} }={\mathbf {F} }_{12}\left({\left|{\mathbf {r} }\right|}\right)}

,

где μ=m1m2/(m1+m2){\displaystyle \mu =m_{1}m_{2}/\left({m_{1}+m_{2}}\right)} — приведенная масса; r=m2m1+m2r′2=−m1m1+m2r′1{\displaystyle {\mathbf {r} }={\frac {m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}{\mathbf {r’} }_{2}=-{\frac {m_{1}}{m_{1}+m_{2}}}{\mathbf {r’} }_{1}} — вектор, характеризующий относительное расположение точек.

Решение этого уравнения имеет вид: M′0r=μ[rv]r=0{\displaystyle {\mathbf {M’} }_{0}{\mathbf {r} }=\mu \left[{\mathbf {rv} }\right]{\mathbf {r} }=0} ;

t=±∫dr2μ(E0′−Ueff)+const{\displaystyle t=\pm \int {\frac {dr}{\sqrt {{\frac {2}{\mu }}\left({E’_{0}-U_{eff}}\right)}}}+const} ;

φ=±∫M0′μr2dr2μ(E0′−Ueff)+const{\displaystyle \varphi =\pm \int {\frac {{\frac {M’_{0}}{\mu r^{2}}}dr}{\sqrt {{\frac {2}{\mu }}\left({E’_{0}-U_{eff}}\right)}}}+const} ;

Ueff=U(r)+(M0′)22μr2{\displaystyle U_{eff}=U\left(r\right)+{\frac {\left({M’_{0}}\right)^{2}}{2\mu r^{2}}}}; U(r)=−αr{\displaystyle U\left(r\right)=-{\frac {\alpha }{r}}}; E0′=μv22−U(r){\displaystyle E’_{0}={\frac {\mu v^{2}}{2}}-U\left(r\right)},

где α{\displaystyle \alpha } равно γm1m2{\displaystyle \gamma m_{1}m_{2}} при гравитационном взаимодействии и −q1q2{\displaystyle -q_{1}q_{2}} при электростатическом взаимодействии[20].

В зависимости от знака E0′{\displaystyle E’_{0}} траектория будет гиперболической (E0′>0{\displaystyle E’_{0}>0}), параболической (E0′=0{\displaystyle E’_{0}=0}), эллиптической (0>E0′>Ueff{\displaystyle 0>E’_{0}>U_{eff}}) или окружностью (E0′=Ueff{\displaystyle E’_{0}=U_{eff}}).

Задача трёх тел[править | править код]

Считается, что все решения задачи трех тел описать невозможно. Поэтому практически все исследования в проблематике трёх тел касаются решения частных задач либрации малых тел в предположении малости исследуемого тела в поле двух других тел и в исследовании устойчивости периодических решений[21][22]. В этом случае задача зачастую сводится к задаче двух тел. Ньютон был одним из первых, кто попытался решать такого типа частные задачи при исследовании Луны в поле Земли и Солнца, используя найденный им закон всемирного тяготения. Он показал, что годовое уравнение среднего движения Луны происходит от различного растяжения орбиты Луны силою Солнца. Также он нашёл, что в перигелии Земли, вследствие большей силы Солнца, апогей и узлы Луны движутся быстрее, нежели в её афелии, и притом в обратном отношении кубов расстояний Земли до Солнца; от этого происходят годовые уравнения этих движений, пропорциональные уравнению центра Солнца. При этом он вычислил отклонения орбиты Луны в апогее и перигелии Земли относительно Солнца и т. д.[23].

Простейшие периодические решения для задачи трёх тел были открыты Эйлером [1765] и Лагранжем [1772]. Построенные из кеплеровых эллипсов, они являются единственными неявными решениями[22].

Пуанкаре нашёл инварианты периодических решений, построил решение в виде некоторого ряда и рассмотрел условия устойчивости[24].

В результате сегодня существует шесть основных подходов к решению задачи:

  1. Метод Лапласа—Ньюкома;
  2. Планетный метод Хилла;
  3. Метод вариации произвольных постоянных;
  4. Лунный метод Хилла;
  5. Метод периодических орбит;
  6. Метод Коуэлла.

Найденное К. Зундманом в 1912 году решение представляется в виде медленно сходящихся рядов. По теореме Римана эту область можно отобразить на круг единичного радиуса |τ|<1{\displaystyle \left|\tau \right|<1}, то есть решение задачи трёх тел представимо в виде функций параметра ½, голоморфных в круге |τ|<1{\displaystyle \left|\tau \right|<1}. Такие функции представимы в виде сходящихся во всём круге рядов по положительным степеням τ{\displaystyle \tau }. Таким образом, и решение задачи трёх тел представимо в виде

qj=Bj(τ),t=B0(τ),|τ|<1{\displaystyle q_{j}={\rm {B}}_{j}\left(\tau \right),\,\,\,t={\rm {B}}_{0}\left(\tau \right),\,\,\,\left|\tau \right|<1}

Путём весьма непростых оценок Зундман (1912 г.) доказал, что в качестве G{\displaystyle G} можно взять полосу

|Im⁡v|<δ{\displaystyle \left|{\operatorname {Im} v}\right|<\delta }

и указал выражение для δ{\displaystyle \delta }. Как показал Белорицкий, для нужд вычислительной астрономии в «сходящихся» рядах Зундмана нужно брать как минимум 108⋅106{\displaystyle 10^{8\cdot 10^{6}}} членов и поэтому они непригодны для вычисления координат.

Периодические решения, как малые возмущения при установившемся движении малого тела в поле двух больших тел находятся через интеграл Якоби[25].

Класс периодических решений можно расширить при использовании точных аналитических решений для связанных колебаний материальных тел. При этом задача сводится в общем случае к системе трёх алгебраических уравнений.

Общая задача N тел[править | править код]

Сейчас широко распространено убеждение, что задача N{\displaystyle N} тел для N⩾3{\displaystyle N\geqslant 3} не может быть решена в том же смысле, что и задача двух тел. Фактически есть очень хорошее свидетельство, что общая задача N тел нерешаема. Однако со времени Ньютона по задаче N тел были написаны тысячи статей. Эти статьи содержат частные решения, асимптотические оценки, информацию о столкновении, существовании и несуществовании интегралов, рядов решений, бесстолкновительных сингулярностей и т. д.[18].

Соответственно, используя методику построения решения для связанных колебаний трёх тел, ряд задач N{\displaystyle N} тел может быть сведён к системе N{\displaystyle N} алгебраических уравнений с последующим решением матричными методами. Данный подход в перспективе позволит аналитическими методами решать и класс задач непериодического финитного движения тел.

  1. ↑ Яворский Б. М. Курс общей физики, т. 1, М., Высшая школа, 1963, с. 61
  2. ↑ Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. М., Наука, 1970, с. 419
  3. ↑ Точное решение задачи об упругом взаимодействии трех и более точечных масс в теории удара
  4. 1 2 Яворский Б. М. Курс общей физики, т. 1, М., Высшая школа, 1963, с. 62
  5. 1 2 Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. М., Наука, 1970, с. 418
  6. ↑ Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. М., Наука, 1970, с. 420
  7. Восстановления коэффициент — статья из Большой советской энциклопедии. 
  8. ↑ Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. М., Наука, 1970, с. 416
  9. ↑ Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. М., Наука, 1970, с. 421
  10. ↑ Тарг С. М. Краткий курс теоретической механики. М., Наука, 1970, с. 417
  11. ↑ Некоторые особенности моделирования вынужденных колебаний82
  12. ↑ p.48rus
  13. ↑ «A Krylov subspace algorithm for multiquadric interpolation in many dimensions». A. Briginshaw, G. Goodsell and M.J.D. Powell, IMA Journal of Numerical Analysis (2005)
  14. ↑ Ю. Б. Колесов, Ю. Б. Сениченков Имитационное моделирование сложных динамических систем Архивная копия от 13 февраля 2011 на Wayback Machine
  15. ↑ Аносов Д. В. Гладкие динамические системы. Гл. 2. Элементарная теория
  16. ↑ ЛОКАЛЬНЫЕ ОСОБЕННОСТИ ДИНАМИЧЕСКИХ СИСТЕМ С УДАРНЫМИ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯМИ
  17. ↑ Д. В. Гладкие динамические системы. Гл. 2. Элементарная теория, с. 181—182
  18. 1 2 Мейер Кеннет Р. Лекционные заметки по математике. Периодические решения задачи N тел. Шпрингер. 1999, ISBN 3-540-66630-3
  19. ↑ Ольховский И. И. Курс теоретической физики для физиков. М., Наука, 1970, с. 106—107
  20. ↑ Ольховский И. И. Курс теоретической физики для физиков. М., Наука, 1970, с. 107—108
  21. ↑ А. В., Попов Ю. П. Построение периодических решений для ограниченной задачи трех тел (недоступная ссылка)
  22. 1 2 Montgomery R. A new solution to the three-body problem? Notices of the AMS, may, 2001, 5, v. 48
  23. Ньютон И. Математические начала натуральной философии. М., Наука, 1989, часть III
  24. ↑ Пуанкаре А. О проблеме трёх тел и об уравнениях динамики, Собр. соч., т. 1, с. 357
  25. ↑ Брауэр Д., Клеменс Дж. Методы небесной механики. M., Мир, c. 223

Звуковой удар — Википедия

Материал из Википедии — свободной энциклопедии

Наблюдатель слышит звук удара, когда волна доходит до него.

Звуковой удар (англ. sonic boom) —  воздействие на органы чувств живых существ и наземные объекты, производимое слабой ударной волной от объекта, движущегося в атмосфере со сверхзвуковой скоростью, например, метеорита, самолёта или ракеты[1]. Субъективно звуковой удар воспринимается как гром или звук от взрыва[2].

Тело, движущееся в воздухе со сверхзвуковой скоростью, генерирует ударную волну. Такая ударная волна называется головной ударной волной. На достаточно большом удалении от обтекаемого тела интенсивность этой ударной волны мала[3], и она пересекает направление набегающего потока под углом, близким к углу Маха, который рассчитывается по формуле

sin⁡α=1M=cv{\displaystyle \sin \alpha ={\frac {1}{M}}={\frac {c}{v}}}

где M = v/c — это число Маха, а c — скорость звука при данной температуре. Поэтому ударная волна приобретает характерную конусообразную форму с вершиной в районе переднего края движущегося тела. Этот конус называется конусом Маха.

Когда эта слабая ударная волна достигает поверхности земли, скачок давления на её фронте действует на барабанные перепонки и воспринимается как резкий и громкий хлопок. Поскольку интенсивность конической ударной волны при её движении в атмосфере ослабевает, давление звукового удара зависит от высоты и скорости полёта объекта. В обычных условиях звуковой удар может вызывать неприятные ощущения, но, как правило, не причиняет вреда здоровью и не вызывает никаких разрушений.

При падении челябинского метеорита в 2013 году давление в ударной волне, образовавшейся при входе тела в атмосферу, было достаточным для того, чтобы в домах были выбиты стёкла и возникли разрушения некоторых построек, так как это произошло в достаточной близости от города. Эти разрушения, по сообщениям некоторых СМИ, были вызваны звуковым ударом[4]. Однако строго говоря, воздействие ударных волн большой интенсивности, способных вызвать разрушения зданий и сооружений, уже не относится к звуковому удару. Ударная волна является одним из основных поражающих факторов ядерного взрыва.

Чем больше по массе самолёт, чем меньше его высота полёта и чем больше скорость, тем чувствительнее на земле будет его звуковой удар. При проходе Ту-160 на высоте 300-500 метров и скорости около 1500 км/час (в теории, фактически такой режим для Ту-160 невозможен) на земле в строениях будут выбиты стёкла, а люди сбиты с ног и контужены. В ранний период освоения сверхзвуковой военной авиации такие случаи имели место и вызывали жалобы жителей поселений, соседствующих с авиационными базами и полигонами, поэтому в СССР на базе Лётно-исследовательского института в период с 1956 и до начала 1970-х годов под руководством И.В. Остославского и А.Д. Миронова был проведён большой комплекс лётных исследований для оценки влияния на окружающую среду звукового удара и шума сверхзвуковых самолётов. Одним из результатов этой деятельности стало принятие в СССР правил, разрешающих полёты со сверхзвуковой скоростью только на высотах не ниже 10000 м.

[5]

Предложения со словосочетанием ФИЗИЧЕСКИЙ УДАР

Во-вторых, формировался упругий «щит», блокирующий физические удары. Против прямого физического удара ни один щит не выстоит. Если она их забракует или сочтёт не соответствующими уровню её галереи, это станет для него физическим ударом. Закрытый перелом и частичный паралич были следствием
физического удара
, а не неведомого «дыхания внешнего бога или смерти». Исследования показали, что именно так всё и происходит: мозг может воспринять внушительный ценник как физический удар под дых.

Привет! Меня зовут Лампобот, я компьютерная программа, которая помогает делать Карту слов. Я отлично умею считать, но пока плохо понимаю, как устроен ваш мир. Помоги мне разобраться!

Спасибо! Я обязательно научусь отличать широко распространённые слова от узкоспециальных.

Насколько понятно значение слова ванадий (существительное):

Кристально
понятно

Понятно
в общих чертах

Могу только
догадываться

Понятия не имею,
что это

Другое
Пропустить

Каждый умственный и физический удар, наносимый душе, и которым, так сказать, из неё высекается огонь и обнаруживается её сила и значение, есть карма в самом широком значении этого слова. Так это ещё простым физическим ударом, хорошо прокачанным умением выйдет гораздо больше. Как правило, это физический удар по организму, и полное расшатывание переключалки «день-ночь». Любой
физический удар
поражает тело, а вектор удара словом или поступком — дух. Этот параметр влияет также на силу моего физического удара. Её гнев был едва ли не физическим ударом в лицо твоему смиренному корреспонденту. По три очка в усиление физических ударов — это не обсуждается, а вот что делать дальше? Слово как будто повисло в воздухе, накаляя его одним своим звучанием. Жестокий смысл его был равнозначен физическому удару
. Действия, приводящие к параличу нервной системы общества, эффективнее лобовых физических ударов. В стратегической перспективе лобовые физические удары не ослабляют противника, а закаляют его. Э-костюм иерхонта подался на полметра назад, словно от физического удара. И скорее всего эти солдаты были подготовлены должным образом — обвешаны амулетами против магического воздействия и физических ударов. От магических и даже физических ударов. Подсознательно притягивая гибель, она отталкивала от себя счастье, не использовала предоставляемые жизнью возможности, не искала выхода из тупика, и этим беспросветным унынием, этим отречением от мирских радостей навлекла на себя теперь уже
физический удар
.

абсолютно упругий удар — это… Что такое абсолютно упругий удар?


абсолютно упругий удар

Physics: perfectly elastic collision

Универсальный русско-английский словарь. Академик.ру. 2011.

  • абсолютно уверенный
  • абсолютно упругое тело

Смотреть что такое «абсолютно упругий удар» в других словарях:

  • абсолютно упругий удар — Удар, при котором коэффициент восстановления равен единице. [Сборник рекомендуемых терминов. Выпуск 102. Теоретическая механика. Академия наук СССР. Комитет научно технической терминологии. 1984 г.] Тематики теоретическая механика Обобщающие… …   Справочник технического переводчика

  • Абсолютно упругий удар — Удар  толчок, кратковременное взаимодействие тел, при котором происходит перераспределение кинетической энергии. Часто носит разрушительный для взаимодействующих тел характер. В физике под ударом понимают такой тип взаимодействия движущихся тел,… …   Википедия

  • абсолютно упругий удар — Удар, при котором коэффициент восстановления равен единице …   Политехнический терминологический толковый словарь

  • Абсолютно неупругий удар — Удар  толчок, кратковременное взаимодействие тел, при котором происходит перераспределение кинетической энергии. Часто носит разрушительный для взаимодействующих тел характер. В физике под ударом понимают такой тип взаимодействия движущихся тел,… …   Википедия

  • Удар — У этого термина существуют и другие значения, см. Удар (значения). Удар  толчок, кратковременное взаимодействие тел, при котором происходит перераспределение кинетической энергии. Часто носит разрушительный для взаимодействующих тел характер …   Википедия

  • Удар (физич.) — Удар  толчок, кратковременное взаимодействие тел, при котором происходит перераспределение кинетической энергии. Часто носит разрушительный для взаимодействующих тел характер. В физике под ударом понимают такой тип взаимодействия движущихся тел,… …   Википедия

  • Удар (физика) — Удар  толчок, кратковременное взаимодействие тел, при котором происходит перераспределение кинетической энергии. Часто носит разрушительный для взаимодействующих тел характер. В физике под ударом понимают такой тип взаимодействия движущихся тел,… …   Википедия

  • Абсолютно упругое тело — в механике  частный случай деформируемого тела, которое после прекращения действия причины, вызвавшей его деформацию, полностью восстанавливает исходные размеры и форму, т. е. в нём отсутствует остаточная деформация. Можно сказать, что… …   Википедия

  • Упругое взаимодействие тел — Удар  толчок, кратковременное взаимодействие тел, при котором происходит перераспределение кинетической энергии. Часто носит разрушительный для взаимодействующих тел характер. В физике под ударом понимают такой тип взаимодействия движущихся тел,… …   Википедия

  • Взаимодействие многих тел — Комплекс задач о взаимодействии многих тел достаточно обширный, и является одним из базовых, далеко не полностью разрешённых, разделов механики. В рамках ньютоновской концепции проблема ветвится на: комплекс задач столкновения двух и более… …   Википедия

  • Физика — 1) Ф. и ее задачи. 2) Методы Ф. 3) Гипотезы и теории. 4) Роль механики и математики в Ф. 5) Основные гипотезы Ф.; вещество и его строение. 6) Кинетическая теория вещества. 7) Действие на расстоянии. 8) Эфир. 9) Энергия. 10) Механические картины,… …   Энциклопедический словарь Ф.А. Брокгауза и И.А. Ефрона


Отправить ответ

avatar
  Подписаться  
Уведомление о